Возможный след динамической массы вихря в ErNi2B2C В.Д.Филь(1), И.А.Билыч(1), К.Р.Жеков(1), Г.А.Звягина(1), Д.В.Филь(2),S.I.Lee(3) 1.ФТИНТ НАН Украины пр. Ленина, 47, г. Харьков, 61103, E-mail: fil@ilt.kharkov.ua 2. Институт монокристаллов НАН Украины пр. Ленина, 60, г. Харьков, 61101,Украина 3. National Creative Research Initiative Center for Superconductivity and Department of Physics, Pohang University of Science and Technology, Pohang 790-784, Republic of Korea Методом акустоэлектрической трансформации изучена динамика вихрей в борокарбиде эрбия. Схема эксперимента Система уравнений (на единицу объёма) (смешанное состояние в пренебрежении нормальной компонентой) d 2 E 4 i j 2 2 dz c i j s (E u ST wB ) c 1 jB (i L )(u w ) i M c || M̂ || B ˆ (u w ) ( u w ) 2M | B | η- вязкость, α и α – параметры Лабуша и Магнуса соотв., L M u -смещение в упругой волне, w-смещение вихревой решётки , В-индукция в образце, σs-ac проводимость сверхпроводника,q-волновое число u -инерционное поле Стюарта-Толмена (u ST m 2u) ST e Излучаемое поле E x E x u ST E y u ind 2 km k m2 q 2 k m2 4 (i L 2 || ) B2 BH C 2 0 c 4 q 2 2 2 q km q 2 k 2 m k m2 2 ; M eH C 2 mc u ind 2 (i M ) u ind 2 2 B i Bu c Эволюция поля Стюарта-Толмена в ErNi2B2C 1.00 arg(uST),deg 10 0.95 5 |uST(T)/uST(TC)| 2 E ST k 2 2 u0 k q В нормальной фазе k 2 4 i 0 0.90 0 0 5 10 15 c2 20 T,K В сверхпроводнике k 2 2 L , поэтому E ST 1 u0 Фазовый угол поля E || u в ErNi B C 2 2 Re(Ex/uST), Im(Ex/uST) Из измеренных величин вычитается поле ST (с линейной экстраполяцией по магнитному Re полю) и рассчитывается фазовый угол поля Ex Im (красная линия). Чёрная линия – предельно возможное изменение фазового угла в пренебрежении пиннингом, массой вихрей и изменением вязкости по Бардину-Стефену. H,T 40 Отклонение наблюдаемой зависимости в сторону меньших 20 H величин вплоть до перехода в 0 область отрицательных значений означает, что, в Ex имеется T=8K -20 дополнительный отрицательный -40 0 1 2 фазовый сдвиг, связанный с H,T n B 0 вкладомнедиагональной || компоненты массы. По Копнину Этот вклад ортогонален к вкладу силы Магнуса и соотносится с ним , 1 имеет вид: как 0 / 0 (ω0 ~ eHона C2/mc) 1 0 -1 -2 -3 arg(Ex),deg -4 0 1 2 3 c2 Эволюция фазового угла с температурой в ErNi2B2C 40 40 40 12K 0 9K 0 0 1 0 1 H,T 2 T=8K 0 1 H,T 60 150 40 40 6.75K 0 20 6K 0 1.7K arg(Ex),deg 20 arg(Ex),deg arg(Ex),deg 40 20 5K 0 100 50 -20 -20 -20 -40 2 H,T 60 arg(Ex),deg 0 -40 -40 2 Hc2 -20 -20 -20 -40 20 arg(Ex),deg arg(Ex),deg arg(Ex),deg 20 20 0 1 H,T 2 0 0 1 H,T 2 -40 0 1 2 H,T 0 1 2 H,T 3 Эволюция фазового угла с температурой в Y0.95Tb0.05 Ni2B2C 80 80 60 arg(Ex),deg arg(Ex),deg 60 11K 40 20 0 40 8K 20 0 0 1 2 H,T 0 1 2 H,T 3