Криволинейное движение

1
Площади
p  mv ;  P1   P1
Пружина.
S  lb
Fупр.  k x
l – длинна
b - высота, ширина.
Площадь круга:
x – удлинение.
k – кооф. растяжения.
S  R 2
Кинематика.
Равномерное движение:
a=0
V = S/t
Ускоренное движение:
a>0
a = (V – V0 )/ t
S = S0 + V0t  (at2 )/2
a = (V2 – V02 )/ 2S
Последовательный ряд нечетных
чисел:
- ую:
Sn  (2n  1)
a
2
просто:
S n  a2 n 2
Движение под углом к горизонту.
k
Fуп р. x
| x|

F  t  p  (mv)
Упругое вз-вие.
до:
m1 v1  m1 v 2  m1 v1  m2 v 2
в проекции на ось х:
m1v1  m2 v 2  m1v1  m2 v2
'
l
l0
ε -относит. удлинение.
Непругое взаимодействие.
до вз-я:
после:
l0 – начальная длинна
Сила всемирного тяготения
в проекции на ось х:
Fвсем.  G m1r2m2
тяг.
m1v1  m2 v2  (m1  m2 )v
m1v1  m2 v2  (m1  m2 )v
G  6.67  10 11 м3/(кг*с2)
Реактивное движение:
в проекции на ось х: (вверх)
Сила тяжести
m рак. v рак.  mоб. vоб.  m2 v2
g  G RM2З
gh  G
M
( R  h )2
║
0 изначально.
m2 v2 - импульс газов
Работа и энергия.
A  FS cos  ; A  Nt
2
E к  mv2 ; E П  mgh
EКПружины 
Скорость по оси ОХ:
Vx  cos V0
V y  sin V0
Максимальное время подъема:

tmax  V0 sin
g
V0 sin 2
g
2
Максимальная высота:
H
V0 2 sin2 
2g
2h
g
;
V  V0  g 2 t 2
X max  V0 t  V0
Динамика.
F = ma
P = mg
Fтр. = -N
F = -F
Момент сил.
M=Fl
M1+M2+…+Mn = 0
2
 mv21
Криволинейное движение
Движение по окр-ти.
aцс  VR
2
aцс  w2 r
;
Импульс силы.
Ft  mv  mv0
Ft  P2  P1
Механика жидкостей и газов.
Давление. Закон Паскаля.
-//- жидкости на дно сосуда.
P
F
S
; F – сила давления
S – поверхность[1Па = 1Н/1 м ]
2
P
vg
S
Shg

S
 gh
Fцс  m VR  4 2 n 2 rm
h – высота уровня жидкости.
w - угловая скорость.[рад/с]
v -линейная скорость.
n - частота обращения. [об./мин.]
T – период обращения. [время]
Угловая скорость. Период
Сообщающиеся сосуды.
обращения.
Движение тела, брошенного
горизонтально:
t
kx 2
2
2
tполн = 2t
Расстояние :
S = Vx tполн.
S
mv22
2
A
Скорость по оси ОУ:
после:
'
l = l – l0
l – абсолют. удлинение пружины.

'
2
2h
g
v
l
t
aцс 
n
1
T
;
l  R ; v  Rw
4 2 R
 4 2 Rn 2
T2
; T  2w ; w  2n
Для случаев, когда n = [обороты]
  nt ; w  2
 - частота [1/с = 1 Гц]
 - угол.
h1  2

h2  1
;
F1 S1

F2 S 2
Архимедова сила. Атм. давление
m  g ; FA   ж gv
l – длинна дуги.
Импульс.
--------------------------------------------------------------------------------------------------------------------ОСНОВНЫЕ ФОРМУЛЫ ПО ФИЗИКЕ *ВАЛЕРИЙ ИВАНОВИЧ* ТЕЛ. 8-029-622-66-37
'
'
2
S1  S2 ;
F1 F2

P1 P2
 FA  F  Fg 2  Fg1 
P2 S  P1 S  S ж g (h2  h1 ) 
V ж g  mж g  Pж
/
вытесненной жидкости цилиндром.
FA  mg  плвает
FA  mg  тонет
 ж   тела  плавает
 ж   тела  тонет
Закон Гука. Растягив. сила.
Fупр.   F   E
l
l
S
l –первоначальная длинна стержня
Δl –абсолютное удлинение
S –площадь поперечного сеч.
E –кооф. пропорцион., модуль Юнга,
модуль упругости.


Fупр.
S
E

l
l
- напряженность
Fдеформ ир. k x -закон Гука
Fупр.   k  x
КПД машин.
Aполезная
Aзатраченная
A FS
N 
 Fv
t
t
v
N ср .  F  ; [1дж/1с = 1 Вт]
2

Колебания и волны. Звук.
F  kx
F – возвращающая сила
k – постоянная возвращающ.
x – смещение
mg
F
x ;l – длинна маятника
l
Математический маятник – точка,
подвешенная на невесомой и
нерастяжимой нити.
1
g
Пружинный маятник:

k
m
; T  2
m
k
с – теплоемкость тела
U – внутренняя энергия
А – работа
Q  qm
q – теплота сгорания
Qполезн.
Nt A


Qзатрач. qm Q
 0 - циклическая частота колебаний
КПД 
Фаза колебаний.
!!! Бывает наоборот!
  t  2t
 - угловая скорость
 - угол поворота
2

 2
T
Линейное расширение твердых тел.
lt  l0  l0 (t  t0 )
 - кооф. линейного расширен.
V 

;
T
Объемное расширение твердых тел.
T  1
V  V0  V0 (t  t0 )
 - кооф. объемного расш. тел.
RTC p
V 
Cv
Свойства газов.
Электромагнитные колебания.
1
; T  2 LC
LC
0 
 0 - собственна частота колебаний в
контуре
T  t  273
T = const – изотермический
P = const – изобарический
V = const – изохорический
Главный газовый закон:
q0  U 0C ; Wэ 
2
0
q
2C
LI 2
Wm 
; I  I 0 cos t
2
Ф  BS cos 
 0 - фаза колебаний
I 0 - амплитуда тока
C' 
t  t  t0 - интервал температур.
lt  l0 (1   t )

Скорость распространения волн
C
n
PV
 const
T
Закон Менделеева – Клапейрона
PV 
m

RT
P  nkT
PV  RT
P   RT
n - концентрация молекул
R = 8.31 Дж/моль*К
 - кол-во в-ва.
С – скорость в ваакуме
n – абс. показатель преломления среды
Молекулярно-кинетическая
теория
m0 
Маятник.
T  2
mv 2 mA 2

 sin( t   0 )
2
2
m 2 A2 kA2
EП 

2
2
Eк 

NA
;
m   V
m0 - масса молекулы
 - молярная масса
m
N
  
; N – число молекул.
 NA
N
n
V
Теплоемкость тела.
Q  cm(t2  t1 ) U  A
v2
2
2
2
1
1
P  3 m0 nv  3 v
P  23 nE ; E  m0
  m0 n ; E  23 kT
k = 1.38*10^-23 Дж/К
v
3kT
m0
v 2 - среднеквадратичная ск-ть
E - средняя кинетич. энергия движ.
мол-лы.
КПД тепловой машины.

A Q1  Q2 T1  T2


Q1
Q1
T1
--------------------------------------------------------------------------------------------------------------------ОСНОВНЫЕ ФОРМУЛЫ ПО ФИЗИКЕ *ВАЛЕРИЙ ИВАНОВИЧ* ТЕЛ. 8-029-622-66-37
3
Q1 - кол-во теплоты, получ. рабочим
телом от нагрев.
T1 - t холод.
T2 - нагреват.
Электричество и магнетизм.
l
F kq
E   2 [В/м] ;  t 
c
q r
A  q(1   2 )
kq

r
Эквипотенциальные пов-ти.
A  qU  Fl  qEl
qU  qEl
U
q
E
; 
l
S
l – расстояние
 - поверхностная плотность заряда
Закон Кулона
F k
k
q1q2
; [Н]
r 2
1
 9  10 9 Н  м 2 / Кл2
40
 0  8,85  10 12 Ф/м
\ эл. постоянная
Электроемкость. Конденсаторы.
q r

U
k
qU CU 2
W

2
2
C
[Дж]
W – Энергия
Электроемкость плоского:
C
 0S
Шара:
d
C  40 r
Параллельное подключение
конденсаторов:
Cобщ  C1  C 2
Последовательное подключение:
Cобщ
C1C 2

C1  C 2
Постоянный электрический ток.
Aсторон.
q
; Ei 
t
q
I
i  ; i – плотность тока
S
[ A / м2 ]
E i - Электродвиж. сила
I
U CD 
Aполя Aстор.

q
q
[В]
Асторон. - работа, совершенная
сторонними силами
Аполя - сила эл. поля
Aполя  Uq
Aсторон.  U  Ei
U CD   C   D
Закон Ома для участка цепи.
I
l
S
Rt  R0 (1  t o )
1
  ;  t   0 (1  t )
R

- удельная проводимость.
 - температурный кооф. сопр.
 - удельное сопротивление

t  0
 0t
[1 град. ^ -1]
постоянная:

1
273
Последовательное и парал-ное
соединение проводников.
Последовательное:
Rобщ.  R1  R2
Параллельное:
Rобщ. 
R1 R2
R1  R2
Закон Ома для полной цепи:
I
I
Ei
R
r
n
;
rобщ. 
r
n
Работа при перемещении эл. заряда в
эл. поле. Потенциал.
A F d  qE d  mgh
W
q
  p ;  k
r
q
 - потенциал эл. поля
W p - потенциальная энергия заряда в
поле.
Работа и мощность эл. тока:
P
A
U2
 IU  I 2 R 
R
t
A qU  IU t  I 2 R  t  Q
U
; I  G(1   2 )
R
G - кооф. пропрциональности
проводника(его проводимость)

n – кол-во батарей
Параллельное соед. батарей:
Ei
Rr
Последоват. соед. батарей:
nE i
I
; rобщ.  rn
R  nr
Напряжение.
A
U   Ed
q
A  Fd  qEd
Магнитное поле
F
1Н
]
; [1Тл 
Il
1 А  1м
M
B
IS
Fам пера  IBl sin 
B
При расположении проводника с
током под углом альфа к вектору В.
B – магнитная индукция
I - сила тока
l – длинна проводника
M – макс. момент сил
S – площадь рамки
Сила Лоуренца
I  qnvS ; N  nSl
F  qnvSlB sin 
F
qvB
aваакума  л 
m
m
Fлоуренца  qvB sin 
T
2R 2m

v
qB
n – концентр. свободных частиц
v –скорость упор. движ.
S –площадь поперечного сечения
проводника
--------------------------------------------------------------------------------------------------------------------ОСНОВНЫЕ ФОРМУЛЫ ПО ФИЗИКЕ *ВАЛЕРИЙ ИВАНОВИЧ* ТЕЛ. 8-029-622-66-37
4
 - относит. диэликтрич.
Магнитная прониуаемость.
проницаемость среды
 - относит. магнитная
B

; B   0 H
B0
 - магнитная прониц. среды
 0  4 *10 7 Гн / м
H- напряженность магнитного поля.
Электромагнитная индукция
Ф  BS cos  [Вб]
Ei  
Ф
t

;
B
Ф
S
Ф – магнитный поток
Ei  n
Ф
t

;
Ei  Blv
Самоиндукция.
Ф
[Гн]
Ф  LI ; L 
I
I
I
E i   L  ; q  I ср . t  t
2
t
It LI LI 2
A  qEi  

2 t
2
2
LI
; W - энергия
W 
2
Магнитная рамка.
M  Fa  IBba
M  IBS
b,a – стороны рамки
S - площадь рамки
Электроны.
F
 1.6  10  `19 Кл
NA
It
ItM

It  q0 N ; q0 
N mN A
e
N  N A 
N
V 
t
m
M
NA
Электролиты
m k q  kI t
Оптика
Закон преломления
проницаемость среды.
стекл а 
c
sin 
; n  - ваакум
n21 
v
sin 
v
n
n21  1 ; n 21  2 ;
v2
n1

т
Vсреды  ; nв в а  o
с
в вв е
n21 - относит. показатель
преломления.
v1иv2 - скорости света во 2-й и
первой средах.
Линзы
n – постоянная
Уравнение Эйнштейна.
h  Aвых. 
0 
A c

h 0
Для того, чтобы фотоэффект имел
место, необходимо что бы энергия
кванта света была больше работы
выхода. Предльное значение
частоты, при которой еще
наблюдается фотоэффект, наз.
красной границей фотоэффекта.
d –расстояние предмета от линзы
f –расстояние от изображения до
предмета
F – фокус
D –Оптическая сила линзы [диоптрии]
k - увеличение линзы
E  mc 2 ; E  h ; m 
p  mc 
h
c2
h h
 ; c  
c

 - длинна волны излучения
p - импульс фотона
 - частота излучения
h  6.62  10 34 Дж  с
В магнитно-преломляющих средах:
Vсвета 
с

В однородно прозрачной среде:
Vсвета 
mv 2
; A  E  Nt
2
А – работа выхода электрона из в-ва
Фотоэффект.
1 1 1
  D
d f F
h
f
k

H d
Квантовая физика
c
n
c

--------------------------------------------------------------------------------------------------------------------ОСНОВНЫЕ ФОРМУЛЫ ПО ФИЗИКЕ *ВАЛЕРИЙ ИВАНОВИЧ* ТЕЛ. 8-029-622-66-37