ДЕВЯТАЯ НОВЕЙШАЯ ЛЕКЦИЯ АКСИОМЫ ЕДИНСТВА Канарёв Ф.М. Анонс.

ДЕВЯТАЯ НОВЕЙШАЯ ЛЕКЦИЯ АКСИОМЫ ЕДИНСТВА
Канарёв Ф.М.
kanarevfm@mail.ru
ЭЛЕКТРОН И ПРОТОН
Анонс. Удивительным является то, что закон сохранения момента импульса
управляет формированием и движением в пространстве только фотонов.
Формированием электрона и протона управляет закон сохранения
кинетического момента. Удивительно и то, что численная величина
константы у этих законов одна и та же, а математические модели имеют
разный физический смысл. В восьмой лекции мы показали физическую суть
работы закона сохранения момента импульса, а сейчас покажем физическую
суть работы закона сохранения кинетического момента.
1. Кольцевая модель электрона
В восьмой лекции мы детально доказали, что фотон не имеет фазы
покоя в пространстве. Формированием его структуры и непрерывным
движением в пространстве со скоростью света управляет закон сохранения
момента импульса, реализуемый математической моделью
h  mr 2  const  êã  ì 2  ðàä. / ñ...const.
(1)
Электрон может иметь фазу покоя в пространстве, поэтому
формированием его структуры и её движением в пространстве управляет
другой закон - закон сохранения кинетического момента, реализуемый
аналогичной математической моделью
h  mr2  const  кг  м2  рад. / с...const .
(2)
Главная тайна в различиях математических моделей (1) и (2) указанных
законов сохранения - одинаковая численная величина их константы
h  mr 2  6,626 1034  mr 2 .
(3)
Мы пока не будем раскрывать физическую суть этой тайны, а лишь
покажем, как она реализуется в структуре электрона – главного носителя
электричества и главного родителя фотонов.
Электрон родился в Мироздании первым, но человек ещё не познал и
мизерную часть его деяний, потому что в человеческих ортодоксальных
знаниях он не имеет образа и представлен лишь словом «электрон» с
2
небольшим количеством математических моделей, описывающих его
параметры.
Из экспериментальной информации следует, что электрон имеет массу
me  9,109  10 31 кг и электрический заряд e  1,602  10 19 Кл . Условились считать
заряд электрона отрицательным.
В первом приближении модель электрона можно представить в виде
кольца (рис. 1, а). Вполне естественно, что сразу же возникает
необходимость определения радиуса re кольца электрона теоретически и
экспериментально. Теоретическая величина радиуса кольца электрона
определяется путём деления константы k 0 его локализации на массу me .
Экспериментальная величина константы локализации электрона k e равна
константе локализации фотона k f .
(4)
k f  k e  me  re  2,210  10 42 êã  ì  const.
Рис.
1: а) кольцо - упрощённая модель электрона; b) схема
взаимодействия рентгеновского фотона с электроном в эффекте Комптона
Размерность этой константы содержит чёткий физический смысл: с
увеличением массы m фотона его радиус r уменьшается. Это свойственно,
как мы уже показали, фотонам. Если же масса постоянна, как у электрона,
то и радиус его постоянен re  const .
k 0 2,210  10 42
re (theor) 

 2,426  10 12 м .
31
me 9,109  10
(5)
Теория даёт постоянную величину радиуса электрона (5). Это значит,
что должна существовать экспериментальная величина радиуса электрона,
равная его теоретической величине (5).
Поскольку re  e , то имеется возможность сравнить теоретическую
величину радиуса re (theor ) (5) электрона с экспериментальной длиной его
волны, определённой Комптоном. Он нашёл эмпирическую формулу для
расчета изменения длины волны  рентгеновского фотона, отражённого
от электрона
  e (1  cos  ).
(6)
3
В этой формуле длина волны  е электрона выполняет роль
экспериментального
коэффициента,
который
оказался
равным
теоретическому радиусу электрона (5)
e (exp er )  re (theor)  2,426  10 12 ì .
(7)
Совпадение теоретической величины (5) радиуса re (theor ) электрона и
экспериментальной величины длины (7) его волны e (exp еr ) служит веским
доказательством справедливости равенства е  rе . Достоверность этого
доказательства усиливается путем аналитического вывода эмпирической
формулы (6) из схемы взаимодействия кольцевых моделей фотона и
электрона (рис. 1, b).
Импульс фотона (h 0 ) / C , падающего на электрон
и импульс
(h ) / C отраженного от электрона фотона связаны простой зависимостью
(рис. 1, b)
h h o

 cos .
C
C
(8)
После взаимодействия фотона с электроном его импульс изменится на
величину
h 0 h h 0 h 0



 cos    0    0  (1  cos  ).
C
C
C
C
(9)
Поскольку
 o  C / o и   C / 
(10)
то
(11)
Известно, что эффект Комптона проявляется при взаимодействии
между электронами и рентгеновскими фотонами. Это обусловлено тем, что
они имеют близкие по величине радиусы, поэтому у нас есть основания
обозначить   е . Полагая также, что   0   , имеем из соотношений (11)
  e (1  cos  ).
(12)
Это и есть формула Комптона для расчета изменения длины 
волны отраженного рентгеновского фотона, которую он подобрал
эмпирически в 1922 году и использовал при интерпретации результатов
своего эксперимента.
Теория фотона убедительно показывает, что формированием структур
фотонов всех диапазонов управляет закон сохранения момента импульса. Он
- следствие жизни фотонов в движении со скоростью света.
4
Так как электрон и другие элементарные частицы могут находиться в
покое в свободном состоянии, то закон сохранения момента импульса уже не
может управлять формированием их структур и взаимодействий.
Формированием структур элементарных частиц, которые могут быть в
относительном покое при свободном состоянии, управляет закон сохранения
кинетического момента
h  me re2 e  êã  ì
2
 ðàä. / ñ .
(13)
Чтобы понять физическую суть закона сохранения кинетического
момента, проанализируем вращение фигуриста (рис. 2, а и b) относительно
оси, проходящей вдоль его тела. Посмотрите, как выражается этот закон
математически для тела, совершающего только вращательное движение,
h  mr 2 .
Рис. 2. Наглядная работа закона сохранения кинетического момента
Вы сразу узнали константу Планка. В эту константу Природа и
заложила этот закон. Он работает в условиях отсутствия внешнего
воздействия на вращающееся тело. Если рассматривать вращение фигуриста,
то он, конечно, испытывает внешнее воздействие. Оно проявляется в виде
сопротивления, создаваемого воздухом, а также в виде сил трения,
действующих на коньки фигуриста. Так что закон этот проявляется здесь не
в чистом виде. Но, тем не менее, небольшое сопротивление воздуха и
льда дают нам возможность увидеть проявление этого закона.
Посмотрите на выражение константы Планка ещё раз h  mr 2  const .
Масса m фигуриста в момент его вращения не изменяется. Однако
распределение этой массы изменяется. Когда он разводит руки (рис. 2, а),
то они удаляются от оси его вращения и момент инерции mr 2 фигуриста
увеличивается, так как величина, равная массе
рук, умноженной на
2
квадрат расстояний r
их центров масс от оси вращения, растет. Сразу
видно, чтобы константа Планка h  mr 2  const
осталась постоянной,
скорость вращения  фигуриста должна уменьшиться (рис. 2, а). Когда же
он (или она) приближает руки к оси своего вращения, то видно (рис. 2, b)
что произойдет со скоростью вращения  при h  mr 2  const . Когда
фигурист приближает руки к оси своего вращения, то величина mr 2
5
уменьшится, так как уменьшится расстояние r для центров масс рук. Чтобы
величина h  mr 2  const
осталась постоянной, скорость 
вращения
фигуриста должна возрасти. Что мы и наблюдаем (рис. 2, b). Конечно, если
бы не было никакого сопротивления, то фигурист мог бы вращаться вечно,
как и фотон в движении живёт миллиарды световых лет, принося нам
информацию от звёзд далёких галактик.
Наиболее наглядно проявление закона сохранения кинетического
момента наблюдается и при вращении человека, сидящего на вращающемся
стуле и разводящем в стороны (рис. 2, с) или прижимающем к груди (рис. 2,
d) руки с гантелями.
Обратим внимание ещё раз на размерность константы Планка (13). В
классической механике эта размерность соответствует векторной величине и
называется кинетический момент. Так как он постоянен, то его постоянством
управляет закон сохранения кинетического момента.
Таким образом, основные элементарные частицы можно представлять
в первом приближении в виде вращающихся колец (рис. 1, а). Вектор h
направлен вдоль оси вращения кольца так, что если смотреть с его острия,
то вращение будет направлено против хода часовой стрелки. Константу
Планка h в этом случае называют спином (рис. 1, а).
Угловую скорость  e вращения
кольца электрона определим,
используя постоянную Планка, которая для электрона записывается так
e 
h
6,626  1034

 1,236  1020 c 1  const .
2
31
12 2
mre 9,109  10  (2,426  10 )
(14)
Скорость Ve точек вращающегося базового кольца электрона равна
скорости света С .
С   e  re  1,236  10 20  2,426  10 12  2,998  10 8 м / с.
(15)
Чтобы получить математические модели, содержащие другие
характеристики электрона, надо детально проанализировать силы,
действующие на вращающееся кольцо.
Известно, что электрон имеет собственную энергию, которую обычно
определяют по формуле E e  me C 2 . Однако смысл такого допущения не
всегда расшифровывается. А он заключается в том, что если всю массу
электрона перевести в массу фотона, то энергия электрона будет равна
E e  me C 2 . Этот факт имеет экспериментальное подтверждение.
Известно, что массы электрона и позитрона равны. Взаимодействуя
друг с другом, они образуют два фотона. Вот почему мы можем приписать
электрону энергию, равную энергии фотона, имеющего соответствующую
массу. Энергию электрона E e , равную энергии фотона, назовем фотонной
энергией электрона.
6
А теперь исследуем возможности кольцевой модели свободного
электрона.
Для этого предполагаем, что электрон имеет равные между
собой кинетическую Ek и потенциальную E0 энергии, сумма которых равна
его фотонной энергии E e .
2
2
Ee  Ek  E0  meC 2  me re e  h  e .
(16)
Расчет по этой формуле дает такое значение фотонной энергии
электрона
E e  me C 2 
9,109  10 31  (2,998  108 ) 2
1,602  10
19
 5,110  105 eV .
(17)
Если свободный электрон вращается только относительно своей оси,
то угловая частота  e вращения кольцевой модели свободного электрона,
определенная из формулы (16), оказывается равной.
Ee 5,110  10 5  1,602  10 19
e 

 1,236  10 20 c 1 ,
34
h
6,626  10
(18)
а радиус кольца равен его экспериментальной величине (7)
re 
1
e
Ee
h
6,626  1034


 2,426  1012 м.
31
20
me  e
me  e
9,109  10  1,236  10
(19)
Как видно, теоретические величины угловой скорости электрона,
определённые по разным формулам (14) и (18), равны. Теоретические
величины радиуса кольца электрона, определённые по формулам (5) и (19),
равны экспериментальному значению комптоновской длины его волны
e  re  2,426  10 12 м (7).
Таким образом, не выявив пока структуру электрона, мы получили его
упрощенную модель – кольцо. Эта модель помогает нам анализировать
механическое поведение электрона, но почти не содержит информации о его
электромагнитных свойствах. Поэтому поищем такие математические
модели, описывающие поведение кольцевой модели электрона, которые
содержали бы его заряд e , магнитный момент M e и напряженность
магнитного поля H e электрона.
При поиске этих моделей не обойтись без новых гипотез. Основания
для их формулировки возьмём из теоретической и экспериментальной
информации, описывающей поведение заряженных элементарных частиц в
магнитных полях (рис. 3, а).
Эксперименты на ускорителях элементарных частиц показали, что
криволинейная траектория электрона в магнитном поле хорошо описывается
7
математической моделью, отражающей равенство между центробежной
силой инерции, действующей на электрон, и силой магнитного поля.
me  Ve2
 e  H e  Ve .
R
(20)
b)
а)
Рис. 3. Схема кольцевой модели электрона
Тут невольно возникает предположение, что процессом формирования
кольцевой структуры электрона управляет этот же закон. Рассмотрим
плодотворность этой гипотезы. Поскольку электрон, как мы предполагаем,
имеет форму кольца, то для описания процесса формирования кольца надо
перевести соотношение (20) в дифференциальную форму. Полагаем, что
заряд электрона равномерно распределен по длине его кольцевой модели, и
каждый элемент кольца l имеет массу m и заряд e (рис. 3, b).
На каждый элемент кольца будет действовать несколько сил: сила
инерции Fi  m Ve 2 / re , кулоновские силы расталкивания, силы магнитного
взаимодействия и какие-то другие, пока неизвестные нам силы. Мы будем
предполагать, что центростремительная сила, т.е. результирующая сила,
искривляющая траекторию отдельных элементов кольца и заставляющая
кольцо совершать вращательное движение вокруг оси, будет равна
Fe  e  Н e  Ve
(рис. 3, b и формула 20). Дальнейший анализ, как будет
показано, подтвердит плодотворность этого предположения и оно
превращается в постулат.
m  Ve
 e  Н e  Ve .
re
2
(21)
Проверим размерности правой и левой частей формулы (21).
M  L2 T  I  M  L

Н H.
T2 L
T 2  I T
(22)
Они одинаковы, значит формулы (20 и 21) заслуживают доверия.
Обозначая массовую плотность кольца  m , а зарядовую - e , имеем:
8
m  m  l  m  re  ,
(23)
e  e l  e  re  .
(24)
Поскольку
me
,
2re
e
e 
2re
m 
(25)
(26)
и Ve  C , то уравнение (21) принимает вид
2
2
eH e
me C

d


0 2
0 2  re  d
.
Интегрируя, найдём
eН e 
me C mee re

 me  e .
re
re
(27)
(28)
Итак, мы получили математическое соотношение, в которое входят:
масса me свободного электрона, его заряд e , напряженность магнитного поля
Н e внутри кольца, которая генерируется зарядом вращающегося кольца,
угловая частота  e и радиус re кольца электрона. Недостает в этом
соотношении магнетона Бора  В .
В 
eh
 9,274  10  24 Дж / Тл.
4  me
(29)
Обратим внимание на тот факт, что в приведенной формуле (29) h величина векторная, она придает векторные свойства и магнетону Бора  В .
Преобразуем соотношение (28) следующим образом
He 
mee 4me he
he
Ee



.
e
4  eh
4В 4В
(30)
Из этого имеем
4  Н e   В  Ee  he .
(31)
Теперь мы можем определить из соотношений (30) напряженность
Н e магнитного поля внутри кольцевой модели электрона, угловую скорость
 e вращения кольца и его радиус re .
Нe 
Ee
5,110  10 5  1,602  10 19

 7,017  10 8 Тл.
 24
4   В
4  3,142  9,274  10
(32)
9
Обратим внимание на очень большую напряженность (32) магнитного
поля в центре симметрии электрона. Из (30) имеем
e 
4  В  Н e 4  3,142  9,274  1024  7,025  108

 1,236  1020 c 1
h
6,626  1034
,
(33)
что полностью совпадает
со значениями этой величины,
определенными по формулам (14) и (18).
Из формулы
(32) следует ещё одна математическая модель для
расчета радиуса электрона
me re2 e2  re
hC
.
4В Н e  Ee  me C 

re
re
(34)
С h
2,998  108  6,626  1034

 2,426  1012 м,
 24
8
4  В  Н e 4  3,142  9,274  10  7,025  10
(35)
2
Отсюда
re (theor) 
где  В  9,274  10 24 Дж / Тл - магнетон Бора; Н e  7,025  10 8 Тл напряженность магнитного поля в центре симметрии электрона.
Итак, главный параметр кольцевой модели свободного электрона радиус кольца re , определённый по формулам (5), (19) и (35), оказался
одинаковым и равным экспериментальной величине длины волны электрона
(7).
Недостаток кольцевой модели электрона в том, что она не раскрывает
причину рождения позитрона, поэтому кольцо должно иметь какую-то
внутреннюю структуру. Поиск этой структуры - следующая задача. Прежде
чем приступить к ее решению, обратим внимание на схему кольцевой модели
электрона (рис. 1, а).
Самой главной особенностью теории и модели электрона является
совпадение направлений векторов h
и  В  M e . Назовем символ M e
магнитным моментом электрона.
2. Тороидальная модель электрона
Итак, электрон в первом приближении имеет форму кольца. В
качестве второго приближения к электромагнитной модели электрона
рассмотрим тор. Для начала будем считать его полым. Радиус окружности
сечения тора (рис. 4) обозначим через e . Тогда площадь его поверхности
определится по формуле
(36)
Se  2e  2re  4 2 e re .
Обозначим поверхностную плотность электромагнитной субстанции
электрона  m . Тогда
10
m 
me
me

.
S e 4 2 e re
(37)
Рис. 4. Схема тороидальной модели электрона
Определим момент инерции полого тора. Из рис. 4 имеем
I Z   m  re .
2
m  2e  l1  m  2e  m  re  .
(38)
(39)
2
me re 2
IZ  
 d  me  re 2 .
2
0
(40)
Интересно то, что момент инерции полого тора равен моменту
инерции кольца. Поскольку электрон проявляет одновременно электрические
и магнитные свойства и имеет кинетический момент h  mr 2 , то у нас есть
основания предполагать, что он имеет два вращения. Обычное вращение
относительно оси симметрии с угловой частотой  e назовем кинетическим
вращением, формирующим его кинетический момент h и кинетическую
энергию E K . И второе - вихревое вращение относительно кольцевой оси с
угловой частотой   (рис. 4 и 5). Назовем его потенциальным вращением,
формирующим его потенциальную E0 энергию и магнитный момент М е .
Вихревое вращение относительно кольцевой оси тора формирует магнитное
поле электрона, поэтому потенциальная энергия электрона характеризует его
потенциальные электрические и магнитные свойства.
Рис. 5. Модель электрона с двумя вращениями: относительно
центральной оси и относительно кольцевой оси тора
11
При анализе энергетики электрона, как вращающегося кольца, мы
показали, что его полная фотонная энергия E e состоит из равных между
собой кинетической E K и потенциальной E0 составляющих. Посмотрим на
возможность реализации этого постулата в тороидальной модели электрона.
Кинетическая энергия вращения полого тора определится по формуле (рис.
5).
EK 
Ee 1
1
1
  I Z   e 2   me  re 2   e 2  h e .
2
2
2
2
(41)
Учитывая частоту  e  1,236  10 20 c 1 (33), имеем
EK 
he 6,626  10 34  1,236  10 20

 2,556  10 5 eV .
2
2  1,602  10 19
(42)
Как видно (42), кинетическая энергия E K электрона равна половине
его полной, фотонной энергии (17), подтверждая работоспособность нашего
постулата.
Величина радиуса e окружности сечения тора (рис. 4 и 5)
определяется из потенциального вращения электрона с частотой   . Для
этого предполагаем, что
   2e .
(43)
Наступает очень важный момент. Нам трудно представлять линейную
скорость какой-либо части электрона равной скорости света. Слишком она
большая. Поэтому есть основания предполагать, что в этом случае
математический символ скорости света С надо заменять равной ему
совокупностью символов С  1 /  0  0 . Тогда участие в формировании
структуры электрона электрической  0 и магнитной  0 постоянных
усиливает физическую суть этого процесса. Мы пока не будем делать такой
замены, но отметим необходимость анализа каждого случая, где эта замена
целесообразна.
Поскольку скорость света относительно пространства постоянна, то
есть основания полагать, что скорость точек осевого кольца тора в
кинетическом вращении равна скорости точек поверхности тора в
потенциальном вращении.
C   e  re      e .
(44)
Из этих соотношений найдем
   2e  6,283  1,236  10 20  7,763  10 20 c 1
и
(45)
12
e 
Полагая, что вихревое
потенциальную энергию, имеем
C


2,998  10 8
 3,862  10 13 м.
20
7,763  10
вращение
электрона
(46)
генерирует
его
1
9,109  1031  (3,862  1013 )2  (7,763  1020 )2
E0  me  e2  2 
 2,555  105 eV .
2
2  1,602  1019
(47)
Складывая результаты (42 и 47), получим полную фотонную энергию
свободного электрона (17).
Итак, равенство кинетической и потенциальной энергий электрона
даёт основание считать доказанными постулаты (41), (46). Удельная
плотность массы полого тора электрона равна
 mT 
me
m
9,109  1031
 e2 
 2,464  108 кг / м2  const .
12 2
2re  2e 2re 2  3,141  (2,426  10 )
(48)
Если мы на правильном пути, то из тороидальной модели электрона
должна следовать математическая модель для расчета магнетона Бора  B .
Учитывая радиус сечения тора  е (46)
и
известные зависимости
между током I и радиусом сечением провода  е ( I  eC / 2е ), а также
зависимость магнитного момента М 0 формируемого током вокруг
проводника ( М 0  I     e2 ) и пологая, что  В  М 0 , найдём магнетон Бора
В  0,5  C  e   e  0,5  2,998  108  1,602  1019  3,862  1013 
 9,274  1024 J / T  const .
(49)
 В  0,5  C  e   e  const .  Сe e  J / T 

L  T  I  L L2  M  T 2  I

 L2  I  L2  I .
T
T2 M
(50)
Размерность (50) соблюдается, поэтому формула (49) заслуживает
доверия. Совпадение результатов расчёта фотонной энергии электрона,
магнетона Бора и радиуса электрона по разным формулам, даёт основание
предполагать, что электрон представляет собой замкнутый кольцевой вихрь,
формирующий тороидальную структуру, которая вращается относительно
своей оси симметрии и относительно кольцевой оси тора, генерируя таким
образом его кинетическую E K и потенциальную E0 энергии, а также
магнитный момент электрона М е равный магнетону Бора М е   В (рис. 6, а).
13
Если показать всю совокупность линий, характеризующих магнитное
поле электрона, то его модель примет форму, близкую к форме яблока (рис.
6, а).
Новая
информация об электроне даёт основания считать, что,
приводимая в справочниках величина ree  2,817  10 15 м , названная
классическим радиусом электрона,
является
радиусом цилиндра,
ограничивающего сближение магнитных силовых линий электрона, идущих
вдоль оси его вращения в одном направлении (рис. 6, а).
Рис. 6. а) схема теоретической модели электрона
(показана лишь часть магнитных силовых линий);
b) кластер электронов;
c) схема процесса излучения фотона электроном
Достоверность этого подтверждает безразмерная величина тонкой
структуры  , которая равна отношению длины окружности 2ree указанного
цилиндра к радиусу электрона re .
2ree 2  3,142  2,817  10 15

 0,0073   .
re
2,426  10 12
(51)
А теперь представим, что внешние силы начинают вращать такой тор в
обратную сторону или тормозить его вращение (рис. 6, а). Сразу же на
экваториальной поверхности тора образуется шесть вихревых, радиально
14
направленных кольцевых полей (рис. 6, с). Удаляясь от электрона, они
формируют структуру из шести замкнутых друг с другом кольцевых
магнитных полей. Малейшее изменение плотности одного из этих полей или
малейшая удалённость его от геометрического центра
формирует
нецентральные силы, которые начинают вращать такую структуру.
Возникающая асимметрия между её полями формирует неустойчивое
положение такой структуры, автоматически влекущее её в прямолинейное
движение со скоростью света С (рис. 6, с).
Оставшаяся часть электрона (рис. 6, a) вновь восстанавливает свое
вихрекольцевое движение, изменив соответственно угловые скорости e ,  
и радиусы re , e так, чтобы отличие между ними в 2 раз сохранилось.
Энергия электрона E e уменьшится соответственно.
Так как энергия электрона равна произведению постоянной Планка на
угловую частоту Ee  h e  me re2 e2 , то после излучения фотона энергия
электрона уменьшится за счет изменения его массы.
Чтобы постоянная Планка
сохранила свое постоянство, радиус
электрона re должен увеличиться, а частоты  e - уменьшиться. Изменённые
параметры электрона нарушают устойчивость его состояния, потому он
вынужден восстановить исходную массу. Если вблизи есть фотон с такой
массой, то он немедленно поглотит его и восстановит все свои константы.
Если же вблизи нет фотона, необходимого для восстановления потерянной
массы, то у электрона одна возможность – восстанавливать свою массу путем
поглощения субстанции окружающей среды, которую мы называем эфиром.
Он поглотит такое количество этой субстанции, которое восстановит его
постоянную массу me . Автоматически восстановятся и все другие его
параметры и константы, управляющие его устойчивостью (рис. 7).
Рис. 7. Кадр из видео о формировании дельфином тора из воды
Таким образом, свободный электрон имеет строго постоянную массу
me , заряд
ee и радиусы re ,  e . Когда он устанавливает связь с другим
валентным электроном, то он тоже излучает фотон, и его параметры
изменяются, но стабильность сохраняется благодаря энергии связи с другим
валентным электроном. Если эту связь разорвать механическим путем, то
исчезают условия пребывания электрона в стабильном состоянии. Чтобы
15
восстановить эти условия, электрон должен поглотить излученный фотон
или эквивалентное ему количество магнитной субстанции из окружающей
среды, которую мы называем эфиром. Только после этого он сохранит свою
устойчивость.
Обратим внимание на то, что радиусы световых и инфракрасных
фотонов на много порядков больше радиуса электрона. Это значит, что в
момент излучения удаляющиеся кольцевые магнитные поля формируют
структуру фотона (рис. 6, с) на значительном расстоянии от электрона (рис. 5
и 6, а), определяемом длительностью переходного процесса от V до С . Это
расстояние уменьшается с уменьшением радиуса излучаемого фотона.
Поскольку радиус электрона равен радиусу рентгеновского фотона, то
электрон не может излучить гамма-фотон. Эту функцию выполняет протон
при синтезе ядер.
Таким образом, электрон имеет форму вращающегося полого тора
(рис. 6, a). Его структура оказывается устойчивой благодаря наличию двух
вращений. Первое - относительно оси, проходящей через геометрический
центр тора перпендикулярно плоскости вращения, и второе - вихревое
вращение относительно кольцевой оси, проходящей через центр окружности
сечения тора (рис. 5).
Несколько методов расчета базового радиуса тора, включающих
различные его энергетические и электромагнитные свойства, дают один и
тот же результат,
совпадающий с
экспериментальным значением
комптоновской длины волны электрона, а именно e  re  2,426  10 12 м.
Итак, при обосновании модели электрона мы вовлекли в анализ уже
существующие законы Кулона и Ньютона и следующие константы:
константу локализации k 0 , скорость света С, постоянную Планка h , массу
покоя электрона me , его заряд e , энергию покоя электрона, электрическую
постоянную  0 , магнитную постоянную  0 , магнетон Бора  В , который мы
обозначаем так  e  M e , комптоновскую длину волны электрона, которую
теперь надо называть комптоновским радиусом re электрона.
Другой важной характеристикой электрона является его спин. Он в
точности равен постоянной Планка и является величиной векторной
h  6,626  10 34 . Её векторные свойства следуют из её размерности кг  м 2 / с кинетического момента.
Третья важная характеристика электрона - магнитный момент М е
или магнетон Бора, который генерирует напряженность Н е магнитного
поля электрона (рис. 6, а). В его геометрическом центре она равна
Н e  7,025  10 8 Tл .
Это - значительная величина, но она интенсивно
уменьшается по мере удаления от геометрического центра электрона вдоль
оси его вращения.
Таким образом, электрон представляет собой полый тор, который
имеет два вращения: относительно оси симметрии и относительно кольцевой
оси тора (рис. 6, а). Вращением электрона относительно центральной оси
16
управляет кинетический момент h - векторная величина.
Вращение
относительно кольцевой оси тора формирует магнитное поле электрона, а
направления магнитных силовых линий этого поля формируют два
магнитных полюса: северный N и южный S (рис. 6, а).
Модель электрона (рис. 6, а) невольно формирует представление о
возможности образования кластеров электронов (рис. 6, b). Разноименные
магнитные полюса могут сближать их, а одноименные электрические заряды
ограничивать это сближение. В результате электроны, соединяясь друг с
другом, могут формировать кластеры. Уже существует экспериментальное
доказательство этому факту. Кроме этого уже установлено, что вся
электростатика базируется на взаимодействии не положительных и
отрицательных зарядов, а северных и южных магнитных полюсов кластеров
электронов в электростатических явлениях.
Анализ изложенного показывает, что формированием структуры
электрона (рис. 6, а) управляют 23 константы, в которых отразилась
достоверность всех, сформулированных нами гипотез, и они приобрели
статусы постулатов.
4. О модели протона
Информации о протоне меньше, чем об электроне, поэтому мы
ограничимся первым приближением к его электромагнитной структуре. Как
и следовало ожидать, в первом приближении модель протона, так же как и
модели фотона и электрона, представляет собой кольцо.
Известно, что масса покоя протона mp  1,6726485 1027 кг. Величина
комптоновской длины волны протона равна
P  h / mP C  1,3214099  10 15 м .
(52)
С учетом этого константа локализации протона оказывается равной
константе локализации фотона
k P  k0  P  mP  1,6726485  1027  1,3214099  1015  2,2102543  1042 кг  м.
(53)
Тогда, полагая, что протон, как и электрон, в первом приближении
имеет форму кольца, получим
rP 
C h
2,997925  108  6,626176  1034


4  M P  Н P 4  3,141593  1,406171  1026  8,5074256  1014
 1,3214098  10
15
(54)
м,
M P  1,406171  10 26 Дж / Тл - магнитный момент протона; Н P где
напряженность магнитного поля протона в его геометрическом центре,
определяемая по формуле.
17
НP 
mP  C 2 1,6726485  1027  (2,997925  108 )2

 8,5074256  1014 Тл. (55)
4  M P
4  3,141593  1,406171  1026
Полученная величина радиуса протона (54) равна его комптоновской
длине волны P  h / mP C  1,3214099  10 15 м .
Вполне естественно предположить, что протон, также как и электрон,
имеет классический радиус rpp . Его величина равна
P 0,0072973506  1,3214099  1015
rpp 

 1,534698  1018 м.
2
2  3,141593
(56)
Этот радиус rpp на три порядка меньше радиуса rP (54), поэтому у нас
есть основания считать, что это - радиус окружности в центре симметрии
протона, ограничивающий сближение его магнитных силовых линий вдоль
оси вращения.
Таким образом, базовый радиус
протона (54) на три порядка
меньше базового радиуса электрона (35). Спин протона также, как и
электрона, равен постоянной Планка и
направлен вдоль оси его
вращения (рис. 8).
MP  
eh
 1,410  10  26 Дж / Тл.
4  m P
(57)
Рис. 8. Модель протона – сплошной тор
Знак заряда протона противоположен знаку заряда электрона. Это
требует противоположного направления векторов спина h и магнитного
момента M P (рис. 8). Формула (49  57), связывающая постоянную Планка
и магнетон Бора, отражает это требование.
Дальше, при анализе процесса формирования молекул мы получим
подтверждение того, что векторы спина и магнитного момента у электрона
совпадают по направлению, а у протона - противоположны. Поэтому
формулу (49  57) надо писать с плюсом для электрона (рис. 6, а) и с
минусом для протона (рис. 8).
Напряженность магнитного поля протона вблизи геометрического
центра его кольцевой модели (55) столь велика, что у нас появляются
основания считать, что такая напряженность способна формировать
18
магнитные силы, соединяющие протоны и нейтроны ядра атома, которые
называются ядерными силами.
Напряженность магнитного поля вблизи геометрического центра
протона (55) можно также рассчитать и по другой формуле, используя его
фотонную энергию
E p  mP  C 2  1,503302  10 10 Дж .
(58)
Нp 
Ep
4M p

1,503302  1010
 8,507426  1014 Tл.
4  3,142593  1,406171  1026
(59)
Как видно, она совпадает с величиной, определённой по формуле (55).
Если магнитное поле протона подобно магнитному полю стержневого
магнита, то разноименные магнитные полюса таких полей будут сближать
протоны, а их одноименные электрические заряды – ограничивать это
сближение. Дальше мы увидим, что такое явление наблюдается при
образовании молекулы водорода, а также при выполнении атомом водорода
функции соединительного звена при формировании различных молекул.
Если протон имеет форму тора, заполненного эфирной субстанцией,
то объёмная плотность  P этой субстанции должна быть близка к
плотности ядер атомов (1,2  2,4)  1017 кг / м 3 .
P 
mP

2
P  2rP
mP

rP2
 2rP
4 2

2mP 2  1,673  1027

 1,452  1018 кг / м3  const . (60)
3
15 3
rP
(1,321  10 )
Как видно (60), это действительно так. Плотность протона больше
плотности ядер, так как ядро - это не плотная компоновка протонов и
нейтронов.
Если представить протон в виде сферы с радиусом rp  1,3 1015 м (рис.
8), то при непосредственном контакте двух протонов между ними будет
действовать кулоновская сила отталкивания
Fp 
e2
(1,6 10 19 ) 2

 8,56 H  const .
40 (4  rp2 ) 12,56  8,8 10 12 (5,2 10 15 ) 2
(61)
Для сравнения вычислим силу гравитации, действующую в этом
случае между протонами.
Fgp  G 
27 2
m P  mP
)
11 (1,67  10

6
,
67

10
 2,7  1034 H  const .
2
15 2
( rp )
( 2,6  10 )
(62)
19
Результаты этих расчетов убедительно доказывают, что при
формировании ядер атомов решающую роль играют не силы гравитации, а
электростатические и магнитные силы. Они и формируют ядра атомов.
Чтобы сформировалось более или менее четкое представление о
модели протона, отметим, что в первом приближении это кольцо, а во
втором – сплошной тор. С учетом магнитных силовых линий протон
можно представить в виде
геометрической фигуры, имеющей форму
яблока с магнитными силовыми линиями, проходящими вдоль оси яблока и
замыкающимися друг на друга. Такая модель имеет почти сферическую
форму и два магнитных полюса: северный и южный. Полюса формируются
на разных концах оси вращения тора. При этом направления векторов h и
постулировать
M P противоположны. Это и даёт нам основание
тороидальную модель протона с вихревым вращением, противоположным
аналогичному вращению у тороидальной модели электрона (рис. 6, а). Но
плотность сплошного тора, близкая к плотности ядер атомов, наводит на
мысль, что тор протона имеет лишь одно вращение, которое и определяет его
электрический заряд, поэтому мы представим модель протона пока в виде
сплошного тора, осевая линия которого – базовое кольцо протона (рис. 8).
Заключение
Существующие
и
дополнительные
математические
модели
рассчитывают основные параметры электрона и протона, полученные
экспериментально. Сходимость теоретических
и экспериментальных
результатов настолько значительна, что новые знания об электроне и протоне
должны быть немедленно включены в учебный процесс. Но сделать это
некому. Главнокомандующий всех уровней российской научнообразовательной Власти, президент страны, принимает решения по
неукоснительному продолжению дебилизации логического мышления всех
школьников, студентов, аспирантов и молодых учёных. Ему очень хочется
войти в историю науки и образования России
ГЛАВНЫМ
ДЕБИЛИЗАТОРОМ текущего поколения молодёжи – нашего будущего. Он
уже успешно реализовал своё антинародное желание с помощью своего,
извиняюсь, дебильного главного научно-образовательного помощника.
19.01.2015г. К.Ф.М.
Источники информации
1. Канарёв Ф.М. Микромир. Персональный научный сайт.
http://www.micro-world.su/ лидирует в мире по количеству посещений. Каждые
сутки его посещают около 400 учёных из разных стран мира.
2. Канарёв Ф.М. Общая физика. Учебник.
http://www.micro-world.su/index.php/2013-09-12-04-46-36/1177-2014-10-29-17-44-18
3. Канарёв Ф.М. Физика микромира. Учебник.
http://www.micro-world.su/index.php/2013-09-12-04-46-36/976-2013-09-12-06-10-49
20
4. Канарёв Ф.М. Экспертиза фундаментальных наук. Учебник по
междисциплинарным знаниям.
http://www.micro-world.su/index.php/2013-09-12-04-46-36/1162-2014-08-26-13-42-13