УДК 535.14(06)+004.056(06) Фотоника и информационная оптика А.А. ВАЙЧАС1, А.Н. МАЛОВ, И.А. СИНИЦЫН, Е.В. ШЕВЧЕНКО1 Иркутское высшее военное авиационное инженерное училище (Военный институт), Россия, 1Иркутский государственный медицинский университет, Россия ЛАЗЕРНЫЕ ТРЕКИ В ЖИДКИХ ПЛЕНКАХ КАК ДИФРАКЦИЯ НА ЛОКАЛЬНЫХ НЕОДНОРОДНОСТЯХ Выполнено моделирование распределения интенсивности лазерного излучения в плоскости тонкой пленки при его дифракции на неоднородностях среды. Лазерное излучение, вводимое в торец свободно висящей мыльной или желатиновой пленки или через её поверхность, под углом скольжения менее 100, в самой пленке разбивается на совокупность узких тонких треков, которые наблюдаются визуально [1, 2]. Треки хаотически меняют направление своего движения, т.е. обладают подвижностью, до тех пор, пока пленка остается жидкой. Также было замечено, что треки имеют прерывистую структуру - состоят из совокупности прожилок (штрихов), имеющих разную длину. Механизм разбиения лазерного излучения в пленке и его последующего распространения в виде треков остается неясным. Первоначально возможную причину разбиения лазерного пучка на треки связывали с диэлектрофорезом молекул, образующих бислойную мыльную пленку [1]. Позднее было показано, что подобный эффект наблюдается и при взаимодействии излучения с пленками, отличными по своей структуре от мыльных пленок [2]. В настоящей работе рассматривается гипотеза о том, что разбиение излучения на треки происходит в результате дифракции излучения на локальных неоднородностях среды при вводе излучения в пленку. При численном моделировании предполагалось, что на пленку падает плоская волна лазерного излучения, ограниченная диаметром 1мм. Неоднородности среды задавались различными коэффициентами пропускания экрана. В качестве примера на рис. 1 представлен график коэффициента пропускания t, а на рис. 2 - распределение интенсивности в плоскости пленки. ISBN 5-7262-0710-6. НАУЧНАЯ СЕССИЯ МИФИ-2007. Том 15 97 УДК 535.14(06)+004.056(06) Фотоника и информационная оптика z,см 20 t 15 10 x, мм 5 0 0,1 0,2 0,3 0,4 0,5 0,6 0,7 0,8 x, см Рис. 1. Функция коэффициента пропускания t Рис. 2. Распределение интенсивности лазерного излучения в плоскости пленки XZ Рис. 3. Трехмерное представление распределения интенсивности по трекам A Из рис. 2. видно, что треками лазерного излучения, наблюдаемыми визуально могут являться максимумы дифракционной картины. Видно, что вдоль треков максимумы имеют пульсирующую интенсивность (рис. 3), повторяя тем самым структуру треков, описанную в [1]. Малость углов расхождения треков по сравнению с экспериментальными данными связана с отсутствием в модели фокусировки пучка линзой при вводе излучения в пленку. Работа поддержана Российским Фондом Фундаментальных Исследований по проекту 05-08-33639. Список литературы 1. Стойлов Ю.Ю. Лазерный луч в мыльной пленке // УФН. 2004. Т.174. №12. С.13591369. 2. Вайчас А.А., Малов А.Н., Шевченко Е.В. Взаимодействие лазерного излучения с макромолекулярными пленками // Известия ВУЗов. Физика. 2005. Т.48. №6. С.69-70. 98 ISBN 5-7262-0710-6. НАУЧНАЯ СЕССИЯ МИФИ-2007. Том 15