Сравнение ЭМ величин

Сравнительные характеристики подобных электрических и магнитных величин
Силовая
характеристика поля
Тип
поля
Э
М
Источники
поля
Выражение через
пробный
элемент
q, ρV,

 F
E
qП


pq  q l
  
qv = I l = j V


pm  ISn
F
B
jПV
Выражение
через элемент,
создающий поле

E
q0 
er
40 r 2
1

  
dB  0 2 j0  er dV
4r

Тип
поля
Дипольный
момент
Энергия
диполя
в поле
Вращательный
момент,
действующий
на диполь
Э


pq  q l
 
W  ql  E
 
W  [ql  E ]
М


pm  ISn
 
W   pm  B


W  [ pm  B]

Энергетическая
характеристика поля
Выражение
Выражение
через
через
элемент,
пробный
создающий
элемент
поле
Взаимосвязь
параметров
W

qП
1
q0

40 r

E   grad 
 W
A 
jПV
 

A  0  j dV
4r


B  rot A
Сила,
действующая на
диполь в
неоднородном поле
E
F  ql
l
B
F  Pm
l
Объемная
плотность
дипольных
моментов

P

J

 pq
V

 pm
V
Соотношение
векторных
величин
Соотношение
трех
векторных
величин

 D
E

 
D  0E  P


B  0 H

 B 
H
J
0
0
Восприимчивость
вещества к
полю

P
 
0E

J
 
H
Соотношение
восприимчив
ости и
относит.
проницаемости
   1
   1
Тип
поля
Теорема Гаусса для потоков векторных
величин
Э
 
q
E
 dS 
 
D
 dS  q
 
P
 dS   q 
М
 
 BdS  0
 
 HdS  0
 
 Jd S  0
Тип
поля
Э
М
0
Ротор векторных величин

rotEПОТ  0


rotB  0 j

rotDПОТ  0
 
rotH  j
 
rot J  j 
Циркуляция векторных величин
Дивергенция векторных величин
 
E
 dl  0
 
D
 dl  0
 
P
 dl  0
   
div E 
 
 Вdl  0  I
 
 Hdl   I
 

 Jdl   I

divB  0
Граничные
соотношения

Pn   

J  iПОВ
0

div D  

divH  0

divP    

divJ  ?