Метод сопряженных пар сколов Совокупность методов этого направления восходит к работам [Becker, 1893; Anderson, 1951; Гзовский, 1954], в которых предлагалось связывать ориентацию сколового разрыва с ориентацией главных осей тензора напряжения на основе положений механики разрушений. Эти положения опираются на экспериментальные данные, полученные при деформировании вплоть до разрушения образцов горных пород [Бриджмен, 1955; Byerlee 1967; и др.]. В частности, М.В.Гзовский [Гзовский, 1954, 1975] при разработке теоретических основ метода реконструкции напряжений по сколовым разрывам и трещинам использовал факт их образования под углами, близкими к углу скалывания горных пород, что соответствует представлениям теории прочности Кулона-Мора. Согласно предложенной М.В.Гзовским методике, при реконструкции ориентации главных осей тензора напряжений следует выделять сопряженные пары сколовых трещин – одновозрастные трещины, сформировавшиеся в условиях однородного поля напряжений, при этом “... сопряженность сколовых разрывов двух направлений определяется по их слиянию, взаимному пересечению, противоположности направлений смещений.” [Гзовский, 1954] стр. 399. Линия пересечения этих трещин совпадает с осью промежуточного главного напряжения, а биссектрисы смежных углов – с направлениями осей главных напряжений (рис. 1). Индексация осей осуществляется на основании данных о направлениях смещения вдоль берегов сопряженных пар трещин. Рис. 1. Ориентация сколов по отношению к главным осям напряжений. α – угол между плоскостью скола и осью девиаторного напряжения максимального сжатия [Гзовский, 1954, 1975]. В рамках аналогичного подхода развивались исследования в работах сейсмологов [Введенская, 1969; Балакина, 1962]. Исходными данными их исследований являлись сейсмологические данные о механизмах очагов землетрясений. Первоначально основой этих исследований было положение о том, что “статические напряжения, которые действуют перед разрушением на этой площадке и снимаются в момент появления разрыва, называются напряжениями, действующими в очаге” [Введенская, 1961] стр. 262. Использование положений теории дислокаций показало, что в этом случае биссектрисы углов нодальных плоскостей представляют собой оси действия алгебраически максимального и минимального главных нормальных напряжений, а сами нодальные плоскости в очаге землетрясения представляют собой плоскости действия наибольших касательных напряжений (рис. 2). Рис. 2. Ориентация сколов по отношению к главным осям напряжений сжатия i и растяжения k, снимаемых в очаге землетрясения (1 – нодальные плоскости) [Введенская, 1961, 1969]. Такой подход возможен только в том случае, если тектонические напряжения, действовавшие в окрестности сколового разрыва сплошности до его возникновения (активизации), полностью снимаются в результате смещения вдоль его берегов [Костров, 1975]. Однако последнее возможно лишь для частного случая напряженного состояния, поскольку тензор напряжений, снимаемых в результате движения вдоль сколового разрыва сплошности и средних для включающего разрыв макрообъема, представляет собой тензор чистого сдвига. Поэтому в дальнейшем требование полного снятия напряжений было фактически заменено положением о совпадении плоскости разрыва с плоскостью действия максимального касательного напряжения (теория прочности Треска Сен-Венана). В настоящее время подобный подход активно используется в работах Л.-М.Зобак. В работе [Zobak, 1992] на основе данных о механизмах очагов одиночных землетрясений, удовлетворяющих определенным критериям (точность определения, энергетический класс), выполнена реконструкция современных напряжений практически для всех крупнейших сейсмических областей.