14. Успехи Физических Наук, 37, 114 (1949). ВРЕМЯ ЖИЗНИ

ИЗ ; ТЕКУЩЕЙ ЛИТЕРАТУРЫ
«.
7.
8.
9.
10.
11.
12.
13.
219
Л. К у р н о с о в а , А. Л ю б и м о в , И. Р о з е н т а л ь , Л. Эйду>с,
ЖЭТФ 19, 826 (1949).
Н. Б и р г е р и Л. Э й д у с, ДАН СССР 65, 819 (1949).
Q. C o c c o n i , V. C o c c o n i - T o n g i o r g i , Phys. Rev. 76, 318 (1949).
V. C o c c o n i - T o n g i o r g i , Phys. Rev. 76, 517 (1949).
В. Л. Г и н з б у р г , Сборник «Мезонл, Гостехиздат. 1947 г.
С. Q. Μ o n t g o m e r y a. T o b e y , Phys. Rev. 76, 1478 (1949).
R. D. S a r d , W. B. 111 π e r, A. M. С ο η f о r t о, Μ. C r o u c h , Phys.
Rev. 74, 97 (1948).
R. D. S a r d , A. M. C o n f o r t o , M. C r o u c h , Phys. Rev. 76, 1134
(1949).
Г. Т. З а ц е п и н и Л. И. С а р ы ч е в а, ДАН СССР 69, 635 (1949).
14. Успехи Физических Наук, 37, 114 (1949).
15. V. C o c c o n i - T o n g i o r g i , Phys. Rev. 75, 1532 (1949).
16. J. S. L e v i n g e r , Phys. Rev. 75, 1540(1949).
17. Л. Η. Κ op аб л е в , А. Л. Л ю б и м о в , А, Т. Н е в р а е в , ДАН
СССР 68, 273 (1949).
18. B r o w n a. M c K a y , Phys. Rev. 76, 1034 (1949).
19. Г. Т. З а ц е п и н , ДАН СССР 67, 993 (1949).
ВРЕМЯ ЖИЗНИ ПОЛОЖИТЕЛЬНО ЗАРЯЖЕННОГО
π-МЕЗОНА
В УФН ι сообщалось об определении времени жизни отрицательно
заряженных π-мезонов (масса π-мезона равна 276 массам электронов),
полученных на берклийском синхроциклотроне при -• бомбардировке
углеродной мишени α-частицами с кинетической энергией 380 Мэв.
Время жизни, полученное в этих измерениях, равно
~—.(\ 11+0,314
10
—8
•что почти в 200 раз меньше времени жизни μ-мезонов, составляющих
основную часть проникающей компоненты космических лучей
(2,15·3 10~6 сек.). Вскоре после этого опыта, произведённого Ричардсоном , it-мезоны были получены при облучении мишени быстрыми протонами. Максимальная энергия использовавшихся для этой цели протонов равна 345 Мэв„ Благодаря значительному удалению такой энергии протонов от энергетического порога генерации ir-мезонов выход
последних увеличился примерно в 10 раз и значительно возросла их
энергия. Это сделало возможным более тщательное повторение опыта
Ричардсона с целью уточнения полученного3 им значения т. Такое уточΉβΗΗβ произведено в реферируемой работе .
Схема опыта изображена на рис. 1. Пучок протонов падает на
углеродную мишень, помещённую в камере циклотрона. При этом возникают я-мезоны с различной кинетической энергией, вылетающие
в разных направлениях. Три винтовых канала, выполненные из меди
я расположенные один под другим (см. рис. 1), выделяют три пучка
положительно заряженных π-мезонов, вылетающих из мишени в направлении, обратном направлению протонного пучка. На рис. 2, показан
общий вид устройства с тремя каналами; крышка над первым каналом
снята, На рис. 1, показано положение держателей для фотопластин,
регистрирующих π-мезоны. Так как мезоны движутся в магнитном поле
циклотрона (Н = 14,295 эрстед), их траектории представляют собой
шинтовую линию, причём фотопластин достигают π-мезоны, совершив-
220
ИЗ ТЕКУЩЕЙ ЛИТЕРАТУРЫ
шие соответственно Vs. %h и 8/г оборота по винтовой линии. Каналы,
фокусируют мезоны, энергии которых лежат между 8 и 15 Мэв. Время
Свинцойыи. жрал
'ерхяш канал
Нижние каналы
Циклотронный
пучок
аер&сателей
фотаиюстш
мишень
Рис. 1. Схема траекторий мезонов в аппаратуре для измерения, времени жизни.
Рис. 2. Фотография аппаратуры для измерения времени
жизни мезонов. Крышка над первым каналом снята. '
за которое π-мезон совершает полный оборот в канале, не зависит от
его энергии и равно
8
Τ = 0,6945 χ ΙΟ" сек.
Интенсивность мезонных пучков, измеряемая в конце трёх каналов,
меньше интенсивности пучков в начале каналов по следующим причинам::
1) Часть мезонов, из-за начальной расходимости пучка, будет выходить из телесного утла, определяемого геометрией канала и поглощаться ставками,- ..
,„
,
,
α
ИЗ ТЕКУЩЕЙ ЛИТЕРАТУРЫ .
221
2) Часть мезонов во время пути будет распадаться.
Ослабление интенсивности, вызванное первой причиной, зависиг
от чисто геометрических факторов и может быть учтено. Наблюдающееся дополнительное уменьшение интенсивности происходит из-за
распада и, если известно время движения мезонов по каналам, по величине этого уменьшения можно определись время жизни π-мезонаМезоны детектировались фотопластинками, причём, в отличие от опыта Ричардсона, определение времени жизни производилось для положительно заряженных π-мезонов, которые опознавались по испытываемому ими после остановки в пластине (π—^-распаду.
Экспериментально наблюдаемой величиной в описываемой работе
было число траекторий положительно заряженных π-мезонов, приходящихся на единицу площади фотопластинки (плотность мезонов).
Авторы получили:
плотность мезонов после 3 / 3 оборотов
г,
г-Ё- = : 0 , 2 4 8 4-0 014·
1
плотность мезонов после /3 оборота
т^ > >
плотность мезонов после % оборотов
плотность мезонов после У2 оборота
' °*~г >
Измерения, произведённые с источниками α-частиц вместо углеродной мишени, показали, что если бы п-мезоны были стабильными,
это отношение равнялось бы 0,333 и 0,200 соответственно.
С помощью этих данных, зная время Т, за которое мезон совершает полный оборот в магнитном поле, и после анализа ошибок авторы получают для среднего времени-жизни положительно заряженногоя-мезона значение
•
' τ = (1,97+.°$)·КГ 8 сек.,
которое почти в 2 раза превышает значение τ, полученное Ричардсоном. Дальнейшие измерения должны выяснить, является ли это расхождение результатом экспериментальных неточностей, допущенных'Ричардсоном, или же действительно положительно и отрицательно заряженные мезоны живут разное время.
А. В,
ЦИТИРОВАННАЯ ЛИТЕРАТУРА
1. УФН, том 37, вып. 4, стр. 500, 1949 г.
2. I. R. R i c h a r d s o n , Phys. Rev. 74, 1720 (1948).
3. Ε. Μ е г 11 h e 11 and W. Ρ а п о f s k у, Phys. Rev. 77, 465 (1950).
ИЗЛУЧЕНИЕ ЗАПАЗДЫВАЮЩИХ НЕЙТРОНОВ
ИЗОТОПОМ Ν 1 7
При делении ядер урана и плутония наряду с излучением мгновенных нейтронов уже в первых опытах была обнаружена эмиссия за-1
паздывающих нейтронов. В соответствии с гипотезой Бора и Уиллера
излучение запаздывающих нейтронов связано с предшествующим β-pacпадом, период которого и определяет период нейтронной · активности.
Эмиссия нейтрона произойдёт в том случае, если энергия возбуждения.
ядра,1 образующегося в результате β-распада, окажется больше
*гии связи нейтрона в ядре.