_ 124 — Световые кванты и пространатвенная структура излучения. Wolfke. Phys. ZS 22, p. 375, 1921. Исходя из представления о дискретны-: независимы х световы х атомах, E i n s t e i n <19'<5) вывел спектральною формулу W. W i е n ’ a. W olfke (1913) показал, чго формула P l a n с к ’ а такж е мож т быть получена из гипотезы, что лучистая энергия р асп реде­ л е н а в виде квантов hv м еж :у колебаниями и пространстве, лишенном материи. Из полемики W o l f k e и К р у т к о в а (191-1) выяснилось, что ф ормула W i е п’а получается при допущении пространственной, независимости свет вых атомов, что имеет место в ■случае малой интенсивности энергии (в каковы х пределах только и сп раве :лива формула W i e n ’ а). Если же ограничи: ьск п р и ш ан и ем не ишисимости существования световы х атомов, но допустить их пространственное сочетание, то можно иритти к формуле P l a n c k ’ а. (Аналогично И о ф ф е (1911) ука ы вал, что для получения фор­ мулы P l a n c k 1 а из гипотезы атомов излучения необходимо допустить возможность их а с с о ц и а ц и и ) Вопросу о пространственном взаимоотношении световы х атомов при больших плотностях энергии и п свящ ена н астоящ ая работа W o l f к е. Ещ е I s c h i w a r а (1912) показал, что формулу Р 1 а п с к ’ а можно рассм атри ­ вать, к а к сумму формул W i е п ’ а: _______ 8 п u— 1 М сз ' “ йГ е * r_ i 4 = ; tv 3 1л .Z i u 4, где Uj = —^Г~ е ‘- 1 В ы числяя сумму энтропий отдельных излучений и;, находящ ихся в терм одина­ мическом равновесии, W o l f k e показы вает, что она р ав н а энтропии черного излуче­ н ия, вычисленной Р 1 а п с к ’ом. Таким образом, и (лучение, удовлетворяющ ее формуле P l a n e k ’a, действительно может рассм атри ваться, как совокупность независим ы х ради ац ий с плотностями u t, где г = 1 , 2 , 3 ..................Метод E i n s t e i n ’ a в применении к каждому такому частичному излучению позволяет интерпретировать полученные формулы в том смысле, чго энерги я излучения, соответствующего ичдексу *> состоит из отдельных пространственно независим ы х элементов, величина коих = г'7гу. Итак, с точки зр ен ия E i n s t e i n ’ a, и он/хром атическое излучение в п ростран ­ стве надо рассм атривать, к ак с о с 1авленное из пространственно независим ы х между собою световы х молекул ти п а Ъ , 2 Ъ , Z l t v ......................Относительное число более и менее сложных световы х молекул меняе ся в зависимости от плотности излучения. С возрастаю щ ей плотностью происходит ассоц иац и я световы х атомов во все усложня­ ю щ иеся световые молекулы, пока при очень большой плотности (область применения формулы R a y l e i g h - J e a n s ’ a) кванты не сливаю тся в континуум. Обратно, при уменьш ении плотности „сплош ное1' излучение диссоциирует н а все упрощ ающ иеся световы е молекулы, пока не разреш и тся в простейш ие световы е атомы (области прим енения формулы W е i п ’ а). Г . С . Ж андсберг. К гипотезе световых квантов. R a m s a u e r . Die liclv.elektrische W irkung u n te rth e ilte r Lichtqua.nten. Ann. d. Phys., 64, p. 750, 1921. С точки зр е н т я гипотезы световы х квантов излучение сущ ествует в простран­ стве (вне материи) в виде изолирован ш х ц .го в волн,-общий за п а с энергии которых определяется известным соотношением Ъ . Подобное представление дает простое и лег­ кое истолкование некоторым ф изическим явлениям (напр., опыты M i l l i c a n ’ a над ф отоэлектрическим эффектом), иное объяснение коих оказы вается затруднительным. Но